Tööhõive elektrivälja kohta laengu

Igal eest, mis on salvestatud elektrivälja jõud on rakendatud. Sellega seoses liikumise eest valdkonnas on määratletud toimimise elektrivälja. Kuidas arvutada seda tööd?

Operation elektrivälja on electrocharge rändavad mööda dirigent. See on võrdne toote pinge, praegune ja kulutatud aeg tööd.

Rakendades valem Ohmi seadus, saame palju erinevaid võimalusi arvutamise valemi praeguse töö:

A = Uit = I²R˖t = (U² / R) t.

Vastavalt energia jäävuse seaduse toimimise elektrivälja energia on võrdne muutus ühe ahela osa ning seetõttu vabanev energia dirigent, on võrdne praeguse.

Me väljendame SI süsteemi:

[A] = Vas = VTS J =

1 kVt˖chas J = 3600000.

Katsed viidi läbi. Mõtle liikumise eest samas valdkonnas, mis on moodustatud kaks vahedega paralleelsete plaatide A ja B ning teda süüdistati vastupidine tasud. Selles valdkonnas jõujoontega kogu selle pikkuses risti nende plaatide ja kui plaat A positiivselt laetud, siis väljatugevus E suunatakse A punkti B.

Oletame, et positiivne laeng q liikunud punktist A punkti b piki suvaline path ab = s.

Kuna jõud, mis mõjub laengu, mis on salvestatud valdkonnas oleks võrdne F = qE, tehtava töö käigus liikumine laengu valdkonnas vastavalt etteantud rada mis on defineeritud võrrandiga:

A = Fs cos α ehk A = qFs cos α.

Aga s cos α = d, kus d - kaugus plaatide vahel.

Sellest järeldub: A = QED.

Liigume nüüd tasu q a ja b tegelikult ACB. Operation elektrivälja, teha sel viisil, on summa töö mõnes valdkonnas: ac = Si, CB = s₂, st

A = qEs₁ cos α₁ + qEs₂ cos α₂,

A = qE (Si cos α₁ + s₂ cos α₂,).

Aga Si cos α₁ + s₂ cos α₂ = d ja seega antud juhul A = QED.

Samuti võib eeldada, et laengu q liigub a kuni b by suvaline kõver. Arvutada töö selles kaarjoont, on vaja delaminate valdkonnas plaatide vahele A ja koguses paralleeltasandite mis on nii lähestikku, et üksikute osade tee s tasapindade vahel võib pidada sirge.

Sel juhul tööks elektrivälju genereeritud iga andmeraja segmendid on A₁ = qEd₁ vajaduse d₁ - kaugus kahe külgneva tasapinnal. Täielik töö lõpuni d on võrdne toote summa d₁ qE ja võrdse kauguse d. Seega, nagu tulemusena kaarjoont võrdub tehtud töö A = QED.

Näited pidada meie poolt, näitavad, et töö elektrivälja liikumise eest igast punktist teise ei sõltu kujul liikumistee ja sõltub ainult positsiooni andmepunkti valdkonnas.

Lisaks teame, et töö, mida tehakse gravitatsiooni kui keha liigub kaldpinda, mille pikkus l, mis on võrdne töö, mis muudab keha kui kukkumisohtu h ja kõrgus kaldpinda. Seega töö Gravitatsioonijõud või eelkõige töö liigub keha kui ka gravitatsiooniväli Ka ei sõltu kuju tee ja sõltub ainult vahe kõrgused esimesel ja viimasel punktid tee.

Nii on võimalik tõestada, et sellist olulist vara võib olla mitte ainult ühtlane, vaid ka kõik elektrivälja. Sarnased kehtib Gravitatsioonijõud.

Lendamine elektrostaatilise välja liigutamise eest ühest punktist teise määratakse lineaarse lahutamatu:

A₁₂ = ∫ L₁₂q (Edl),

kus L₁₂ - trajektoori eest, dl - üliväike maht mööda trajektoori. Kui ahel on suletud, siis integraalne sümbolit kasutatakse ∫; sel juhul eeldatakse, et valitud suund Möödavooluring.

Töö elektrostaatiline jõud ei sõltu kuju tee, kuid ainult koordinaadid esimene ja viimane punktid nihe. Järelikult valdkonnas kehtivate konservatiivsed ja valdkonna enda - potentsiaalselt. Väärib märkimist, et töö mis tahes konservatiivne jõud piki suletud tee on null.